热敏电阻（英语：thermistor）是一种传感器电阻，电阻值随着温度的变化而改变，且体积随温度的变化较一般的固定电阻要大很多。热敏电阻的英文“thermistor”是由Thermal（热）及resistor（电阻）两词组成的混成词。热敏电阻属可变电阻的一类，广泛应用于各种电子元件中，例如涌浪电流限制器、温度传感器、可复式保险丝、及自动调节的加热器等。

　　不同于电阻温度计使用纯金属，在热敏电阻器中使用的材料通常是陶瓷或聚合物。两者也有不同的温度响应性质，电阻温度计适用于较大的温度范围；而热敏电阻通常在有限的温度范围内实现较高的精度，通常是-90℃〜130℃。

基本特性

　　热敏电阻最基本的特性是其阻值随温度的变化有极为显著的变化，以及伏安曲线呈非线性。若电子和空穴的浓度分别为{\displaystylen}n、{\displaystylep}p，迁移率分别为{\displaystyle\mu_{n}}\mu_{n}、{\displaystyle\mu_{p}}\mu_{p}，则半导体的电导为：

　　{\displaystyle\sigma=q(n\mu_{n}+p\mu_{p})\,}\sigma=q(n\mu_{n}+p\mu_{p})\,

　　因为{\displaystylen}n、{\displaystylep}p、{\displaystyle\mu_{n}}\mu_{n}、{\displaystyle\mu_{p}}\mu_{p}都是依赖温度T的函数，所以电导是温度的函数，因此可由测量电导而推算出温度的高低，并能做出电阻-温度特性曲线。这就是半导体热敏电阻的工作原理。

　　假设，电阻和温度之间的关系是线性的，则：{\displaystyle\DeltaR=k\DeltaT\,}\DeltaR=k\DeltaT\,

　　{\displaystyle\DeltaR}\DeltaR=电阻变化

　　{\displaystyle\DeltaT}\DeltaT=温度变化

　　{\displaystylek}k=一阶的电阻温度系数

　　热敏电阻可以依{\displaystylek}k值大致分为两类：

• 　　{\displaystylek}k为正值，电阻随温度上升而增加，称为正温度系数（PTC，PositiveTemperatureCoefficient）热敏电阻。

• 　　{\displaystylek}k为负值，电阻随温度上升而减少，称为负温度系数（NTC，NegativeTemperatureCoefficient）热敏电阻。

　　此外还有一种临界温度热敏电阻（CTR，CriticalTemperatureResistance），在一定温度范围内，其电阻会有大幅的变化。

　　非热敏电阻的一般电阻，其{\displaystylek}k一般都相当接近零，因此在一定的温度范围内其电阻值可以接近一定值。

　　有时热敏电阻不用温度系数k来描述，而是用电阻温度系数{\displaystyle\alpha_{T}}\alpha_{T}来描述，其定义为

　　{\displaystyle\alpha_{T}={\frac{1}{R(T)}}{\frac{dR}{dT}}.}\alpha_{T}={\frac{1}{R(T)}}{\frac{dR}{dT}}.

　　此处的{\displaystyle\alpha_{T}}\alpha_{T}系数和以下的{\displaystylea}a参数是不同的。

斯坦哈特-哈特公式

　　在实务上，上述的线性近似只在很小温度范围下适用，若要考虑精密的温度量测，需要更详细的描述温度-电阻曲线。斯坦哈特-哈特公式是广为使用的三阶近似式：

　　{\displaystyle{1\overT}=a+b\,\ln(R)+c\,(\ln(R))^{3}}{1\overT}=a+b\,\ln(R)+c\,(\ln(R))^{3}

　　其中a、b和c称为斯坦哈特-哈特参数，每个热敏电阻有不同的参数，T是以开尔文表示的温度，R是电阻，单位是欧姆，若要电阻以温度的函数表示，可以整理为下式：

　　{\displaystyleR=e^{{\left(x-{1\over2}y\right)}^{1\over3}-{\left(x+{1\over2}y\right)}^{1\over3}}}R=e^{{{\left(x-{1\over2}y\right)}^{{1\over3}}-{\left(x+{1\over2}y\right)}^{{1\over3}}}}

　　其中

　　{\displaystyle{\begin{aligned}y&={1\overc}\left(a-{1\overT}\right)\\x&={\sqrt{\left({\frac{b}{3c}}\right)^{3}+\left({\frac{y}{2}}\right)^{2}}}\end{aligned}}}{\begin{aligned}y&={1\overc}\left(a-{1\overT}\right)\\x&={\sqrt{\left({\frac{b}{3c}}\right)^{3}+\left({\frac{y}{2}}\right)^{2}}}\end{aligned}}

　　在二百度的范围内，斯坦哈特-哈特公式的误差多半小于0.02°C。例如，室温下（25°C=298.15K）电阻值为3000Ω的热敏电阻，其参数为

　　{\displaystyle{\begin{aligned}a&=1.40\times10^{-3}\\b&=2.37\times10^{-4}\\c&=9.90\times10^{-8}\end{aligned}}}{\begin{aligned}a&=1.40\times10^{{-3}}\\b&=2.37\times10^{{-4}}\\c&=9.90\times10^{{-8}}\end{aligned}}

NTC热敏电阻的参数

　　主条目：温度系数§电阻的负温度系数

　　NTC热敏电阻的电阻值随温度的上升而下降，也可以用B（或β）参数来描述其特性，其实就是参数为{\displaystylea=(1/T_{0})-(1/B)\ln(R_{0})}a=(1/T_{{0}})-(1/B)\ln(R_{{0}}),{\displaystyleb=1/B}b=1/B及{\displaystylec=0}c=0的斯坦哈特-哈特公式。

　　{\displaystyle{\frac{1}{T}}={\frac{1}{T_{0}}}+{\frac{1}{B}}\ln\left({\frac{R}{R_{0}}}\right)}{\frac{1}{T}}={\frac{1}{T_{0}}}+{\frac{1}{B}}\ln\left({\frac{R}{R_{0}}}\right)

　　其中

• 　　T：温度，单位为K

• 　　R0：为温度T0(25°C=298.15K)时的电阻

　　求解R可得

　　{\displaystyleR=R_{0}e^{-B\left({\frac{1}{T_{0}}}-{\frac{1}{T}}\right)}}R=R_{0}e^{{-B\left({\frac{1}{T_{0}}}-{\frac{1}{T}}\right)}}

　　或者

　　{\displaystyleR=r_{\infty}e^{B/T}}R=r_{\infty}e^{{B/T}}

　　其中{\displaystyler_{\infty}=R_{0}e^{-{B/T_{0}}}}r_{\infty}=R_{0}e^{{-{B/T_{0}}}}.

　　因此可以求解温度为

　　{\displaystyleT={B\over{\ln{(R/r_{\infty})}}}}T={B\over{{\ln{(R/r_{\infty})}}}}

　　B参数的方程也可以表示为{\displaystyle\lnR=B/T+\lnr_{\infty}}\lnR=B/T+\lnr_{\infty}，可以得热敏电阻温度及电阻的方程式转换为{\displaystyle\lnR}\lnR和{\displaystyle1/T}1/T的线性方程式。由其平均斜率可以得到B参数的估计值。

历史

　　第一个NTC热敏电阻是法拉第在1833年研究硫化银的半导体特性时发现的。法拉第注意到硫化银的阻值随着温度上升而大幅下降（这也是第一次对于半导体材料特性的记录）。

　　早期因为热敏电阻不易生产，且应用的技术受限，商业化的使用一直到1930年代才开始。第一个在商业应用上可行的热敏电阻是由SamuelRuben在1930年发明。

应用领域

• 　　温度侦测

• 　　电路开关

• 　　涌流抑制

• 　　马达延时启动

• 　　过热保护